什么是非牛頓流體?

2016-09-04  by:CAE仿真在線  來源:互聯(lián)網(wǎng)

非牛頓流體

牛頓于1687年提出,水在作一維剪切流動時,其剪應力與剪應變率成正比關(guān)系。后來發(fā)現(xiàn),只有水和空氣等流體才滿足這種剪應力與剪應變率的線性關(guān)系,它們也因此被稱為牛頓流體。生活和生產(chǎn)中的大多數(shù)流體屬于非牛頓流體,它們在作一維剪切流動時,其剪應力與剪應變率之間呈非線性關(guān)系。

血液、果漿、蛋清、奶油等這些非常黏稠的液體都是非牛頓流體;牙膏、石油、泥漿、油漆、各種聚合物(聚乙烯、尼龍、滌綸、橡膠溶液等)也都是非牛頓流體。通常,這些物質(zhì)也稱為軟物質(zhì)。



射流脹大效應

當水從自來水管中流出時,水流的直徑與管子的直徑基本相當。如果非牛頓流體被迫從一個大容器流進一根細管子,再從這根細管流出(擠出)時,射流束的直徑就會比細管大得多,兩者之比甚至會超過10,這種現(xiàn)象叫做射流脹大效應。

射流脹大效應對于聚合物生產(chǎn)具有很重要的意義。當塑料熔液(一種非牛頓流體)從一個矩形截面的管口流出時,由于脹大效應,矩形管口長邊處的塑料熔液的脹大比短邊處更加顯著,而在矩形管口長邊的中央脹得最大,結(jié)果從矩形管口擠出的塑料產(chǎn)品變成了橢圓形。因此,如果要求塑料產(chǎn)品是矩形截面,就必須把擠出管的管口做成向內(nèi)凹的雙曲型,這樣,經(jīng)過脹大最終才能形成矩形截面的產(chǎn)品。

射流脹大效應在日常生活中隨處可見,擠牙膏就是一例。


爬桿效應

非牛頓流體的黏彈性使得它在旋轉(zhuǎn)時也表現(xiàn)出與一般牛頓流體不同之處。在一有黏彈性流體(非牛頓流體的一種)的燒杯里,旋轉(zhuǎn)實驗桿,黏彈性流體會向杯中心運動,并沿桿向上爬,液面變成凸形,甚至在實驗桿的旋轉(zhuǎn)速度很低時,也可以觀察到這一現(xiàn)象,這一現(xiàn)象叫爬桿效應。

大飯店做點心時,要用攪拌機和面粉。中間那根攪拌桿四周的濕面粉(也是一種非牛頓流體)也會聚集在桿的周圍,產(chǎn)生爬桿效應。

化工生產(chǎn)中常要將兩種或多種非牛頓流體混合,因此,在設計混合器時,必須考慮爬桿效應的影響。此外,在設計非牛頓流體的輸運泵時,也應考慮和利用這一效應。


流變體

在常溫常壓下,物質(zhì)從液體變成固體一般通過冷卻完成,這個過程一般需要較長的時間,很難想象在幾秒甚至更短的時間內(nèi)將一杯水變成冰,又將它迅速地從冰變成水。但有些非牛頓流體卻能在電場或磁場等作用下迅速實現(xiàn)物態(tài)的改變,這種流體稱為流變體。

1947年,電流變體就被發(fā)現(xiàn)了,但直到20世紀80年代才逐漸看到電流變體(和磁流變體)的價值。在電場(磁場)作用下,電(磁)流變體的表觀黏度或剪應力有明顯的突變,這種變化可以在毫秒量級的時間間隔內(nèi)完成,而且是可逆的,一旦除去電場(磁場),又可以恢復到原來的液態(tài)。此外,這種變化又是連續(xù)的、可控制的。

電(磁)流變體的應用領(lǐng)域十分廣泛,已用這些材料制成離合器、液壓閥、減震器等。在機器人領(lǐng)域中,可以用電流變體制造出體積小、反應快、動作靈活、直接用微機控制的活動關(guān)節(jié),這種關(guān)節(jié)既可以活動(液體狀態(tài)時),也可以在某種姿勢下保持穩(wěn)定(固體狀態(tài)時)。


軟物質(zhì)

軟物質(zhì)是處于固體和理想流體之間的一切物質(zhì),包括液晶、聚合物、膠體、生物膜、泡沫、生物大分子(DNA和蛋白質(zhì)等)及顆粒物質(zhì)等。

軟物質(zhì)在自然界、生命體系、日常生活和工業(yè)生產(chǎn)中廣泛存在,已被人類研究使用了許多世紀。但由于其復雜性,這類物質(zhì)的奇異特性和一般運動規(guī)律尚未得到很好的認識。20世紀80年代末開始將軟物質(zhì)作為一類普遍物質(zhì)形態(tài)進行研究時,曾用復雜流體來稱呼這類物質(zhì)。這種稱呼顯然不恰當,作為人類最早接觸的軟物質(zhì)——橡膠,就不是流體。現(xiàn)在,復雜流體已被正確的軟物質(zhì)概念所代替。


弱力強反應

一顆紐扣電池可使液晶手表成年累月地走個不停,一滴鹵汁可使一杯豆?jié){變成豆腐,這都表明作為軟物質(zhì)的液晶、豆?jié){能對外界微小的作用作出強烈的反 應。橡膠硫化處理技術(shù)便利用了軟物質(zhì)的這一基本特性。天然橡膠每200個碳原子中,只要有一個原子與硫發(fā)生反應,就會使橡膠的碳氫鏈連成網(wǎng)狀結(jié)構(gòu),從而使 膠乳從液態(tài)變成固態(tài)。

經(jīng)硫化處理的橡膠在宏觀尺度上是固體,但微觀尺度上(如用核磁共振檢測)仍然是局部液體。因此,這種固體表現(xiàn)得特別柔軟。軟物質(zhì)的“軟”的含義和物理本質(zhì)就表現(xiàn)在這層意義上。


線形鏈

聚合物是由一種或幾種簡單單體聚合而成的長鏈化合物。日常生活中接觸的物質(zhì)很多都可歸于長鏈聚合物,如木頭、糧食、紡織品、塑料及絕大部分的生 物材料。數(shù)百年前人們懂得了從木漿中提取纖維素制造人造纖維,但在很長一段時間中,人們滿足于制造這些物質(zhì),而缺乏對它們的研究,未認識到它們是由線形長 鏈聚合物組成的。1920年前后,德國施陶丁格創(chuàng)立高分子線形鏈學說,證明存在由簡單分子組成的線形聚合物。其實,由簡單單體聚合而成的聚合物在室溫下是 相當柔軟且具有很多構(gòu)型的,帶有很大的熵。當一張聚合物鏈的網(wǎng)被拉伸,其多構(gòu)型的能力(即熵)就降低,因此自由能增加,這如同拉彈簧一樣,這一特性稱為熵 彈性,它是軟物質(zhì)的第二個基本特征。線形聚合物對于分岔形聚合物和其他片狀(網(wǎng)狀)聚合物而言占有絕對優(yōu)勢,因為聚合物的這種線形構(gòu)型最易于形成。

線形聚合物的構(gòu)型與量子力學中粒子軌道的統(tǒng)計性有很大的相似性,把量子力學中的時間與聚合物長度對應起來,量子力學知識就可以全盤用于聚合物的 統(tǒng)計力學分析。量子力學所描述的微觀體系的奇異特性將體現(xiàn)在作為軟物質(zhì)的高分子體系上,從這個角度看,軟物質(zhì)的特性研究正方興未艾。


表面活性劑

構(gòu)成軟物質(zhì)的另一大類分子是表面活性劑,雖然其分子尺寸相當小(一二納米),卻具有兩極分化的性質(zhì):它的一端是強烈親水的極性端,通常是羧基; 極性端以外是單股或雙股的脂肪鏈,它們是親油的。把表面活性劑撒在水面上,表面活性劑分子的極性端一頭埋在水中,而脂肪鏈則伸向空氣一側(cè),形成單分子膜。 這類分子在水中形成雙層膜,它是兩個單層膜的復合體:親油的脂肪鏈被夾在雙層膜內(nèi),而極性端則向外形成親水界面。日常用的肥皂就是雙層膜和水分子層疊合在 一起形成的表面活性劑的層狀相。

細胞膜是脂質(zhì)的雙層膜,這些膜泡外面是親水界面,因此可以在水中自由運動。雙層膜的熱漲落還可產(chǎn)生與膜間距三次方成反比的熱斥力,這個力的存在 可以平衡范德瓦耳斯力(也是與距離的三次方成反比的吸引力),因而避免了細胞的黏連,在生物學上有重大意義。雙層膜除了形成泡外,還可以形成連綿不斷、具 有復雜拓撲無序(或叫各向同性)的三維結(jié)構(gòu),稱為海綿相。

在稀溶液狀態(tài),表面活性劑分子可以形成單純的分子球——膠束。隨著水溶液的減少,球形膠束會形成六角分布的柱狀膠束,直至形成層狀相的雙層膜疊 合層。在膠體中,分散的膠粒之所以不能被范德瓦耳斯力吸引成團,很大部分原因是這些膠粒表面被表面活性劑分子所包圍,如微乳是油滴在水中的分散體系,油滴 是由表面活性劑保護著的。而另外一部分膠體中的膠粒則是由聚合物保護著,如墨水中的炭黑之所以許多年也不會沉淀,則是由于墨水中加入了從洋槐樹的樹漿中提 煉出來的膠汁(一種親水的高分子),這種高分子吸附在炭黑的表面,它們與水的黏合力比范德瓦耳斯力強,使炭黑得以長時間不沉淀。

總之,在軟物質(zhì)中親水與疏水作用是最重要的分子間相互作用,這也正是生物體系可歸結(jié)為軟物質(zhì)研究的原因。


fluent中使用非牛頓流體

FLUENT中比較常用的用于非牛頓流的計算的四種模型為冪律模型、Carreau 模型、Cross 模型和Herschel-Bulkley 模型。下面分別介紹這四種模型:

(1)冪律模型

在 Viscosity(粘度)右邊的下拉列表中選擇non-newtonian-power-law(非牛頓冪律),則Non-Newtonian Power Law(非牛頓冪律)面板隨即打開。輸入項包括Consistency Index k(稠度指數(shù)k)、Power-Law Index n(冪律指數(shù)n)、Reference Temperature T0(參考溫度T0)、Mininum Viscosity Limit ηmin (最小粘度ηmin )和Maximum Viscosity Limit ηmax(最大粘度ηmax)。對于溫度無關(guān)的粘度值,應該將T0設置為0。如果計算中不包含能量方程,FLUENT 用溫度的缺省值273K進行冪律粘度計算。

(2)用于仿塑膠計算的Carreau 模型。

非牛頓流體粘度的冪律模型給出的粘度η 隨剪切速率γ的變化關(guān)系為:γ趨近于0時,η趨近于η0;γ趨近于無窮大時,η趨近于η∞。Carreau模型則使用曲線擬合將牛頓流體和剪切變薄(n<1)非牛頓流體結(jié)合在一起,從而達到模擬更大范圍流體粘度的目的。

在 Viscosity(粘度)右邊的下拉列表中選擇carreau,Carreau Model(Carreau 模型)面板隨即打開。此時可以輸入時間常數(shù)λ、冪律指數(shù)n、參考溫度T0、零剪切粘度η0和無窮剪切粘度η∞。

(3)Cross 模型。


在 Viscosity(粘度)右邊的下拉列表中選擇cross,就可以打開Cross Model(Cross模型)面板??梢暂斎氲膮?shù)包括時間常數(shù)λ 、冪律指數(shù)n、參考溫度T0和零剪切粘度η0。

(4)用于計算Bingham 塑膠粘度的Herschel-Bulkley 模型。

Herschel-Bulkley 模型用于模擬在剪切應變?yōu)榱銜r,剪切應力不為零的流體的粘度。

在 Viscosity(粘度)右邊的下拉列表中選擇herschel-bulkley,則Herschel-Bulkley 模型面板將自動打開。面板中可以輸入的參數(shù)包括Consistency Index k(稠度指數(shù)k)、Power-Law Index n(冪律指數(shù)n)、Yield Stress Threshold τ0(屈服應力閾值τ0 )、Yielding Viscosity μ0(屈服粘度μ0)。



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